Seilias

Physics and Photography

Τα Δημοφιλέστερα του Μήνα

Σχόλια - Παρατηρήσεις

Για σχόλια,  παρατηρήσεις,  διορθώσεις, αβλεψίες κλπ μη διστάσετε να επικοινωνήστε μαζί μου. Όσες προσομοιώσεις φέρουν το όνομά μου είναι ελεύθερες προς χρήση από όλους, αρκεί να μην αλλαχθούν τα σύμβολα πνευματικής ιδιοκτησίας. Τα αρχεία μπορείτε να τα βρείτε στο menu Download.
 

Σύνδεση






Ξεχάσατε τον κωδικό σας;

Με δυο λόγια

Πόσο γρήγορα κινούνται τα ηλεκτρόνια μέσα στα σύρματα όταν τα τελευταία διαρρέονται από ηλεκτρικό ρεύμα;

Ένα χιλιοστό στο δευτερόλεπτο, τόσο γρήγορα όσο και τα σαλιγκάρια!

Και τότε γιατί ανάβει αμέσως η λάμπα όταν ανάβουμε το φως;

Γιατί μέσα στα καλώδια υπάρχουν παντού ηλεκτρόνια και αρχίζουν να κινούνται ταυτόχρονα. Δεν χρειάζεται δηλαδή ένα ηλεκτρόνιο που βρίσκεται κοντά στον διακόπτη να φτάσει στην λάμπα για να ανάψει. Η διαταγή να κινηθούν όλα ταυτόχρονα (όταν πιέσουμε τον διακόπτη) μεταδίδεται με την ταχύτητα του φωτός.

 
Αρχική arrow Φυσική arrow Μηχανική arrow Στροφορμή και Ροπή Δύναμης (Κίνηση Στρόμβου) - HTML5
Αύγ
12
2019
Στροφορμή και Ροπή Δύναμης (Κίνηση Στρόμβου) - HTML5 Εκτύπωση E-mail
(4 ψήφοι)
Με την προσομοίωση αυτή μπορούμε να μελετήσουμε την μεταπτωτική κίνηση ενός τροχού κάτω από την επίδραση της ροπής του βάρους. Έχουμε την δυνατότητα να μεταβάλλουμε την ροπή αδράνειας του τροχού, την μάζα του τροχού την θέση το κέντρου μάζας και την γωνιακή ταχύτητα ιδιοπεριστροφής.

Γνωρίζουμε ότι ισχύει

$$\vec{τ}=\frac{d\vec{L}}{dt}$$ $$d\vec{L}=\vec{τ}dt$$ $$\vec{L}=\vec{L}_0+\vec{τ}dt$$

Αν αρχικά το σώμα δεν περιστρέφεται δηλαδή $L_0=0$ τότε η τελική στροφορμή θα έχει την κατεύθυνση την ροπής της δύναμης και ο τροχός θα κινηθεί περίπου όπως ένα εκκρεμές.

αν $L_0=0$ τότε $\vec{L}=\vec{τ}dt$ δηλαδή τα $\vec{ω},\vec{τ}$ θα είναι ομόρροπα

Αν όμως το σώμα έχει στροφορμή (δηλαδή ο τροχός περιστρέφεται) τότε εξαιτίας της ροπής η στροφορμή μετά από χρόνο $dt$ θα έχει ελαφρώς περιστραφεί κατά $dφ$. Δηλαδή σε αυτήν την περίπτωση η ροπή αναγκάζει τον τροχό να περιστραφεί αντίθετα με την φορά των δεικτών του ρολογιού και όχι να «πέσει».

Επίσης από το σχήμα έχουμε

$$dL=Ldφ$$ $$\frac{dL}{dt}=L\frac{dφ}{dt}$$ $$τ=LΩ$$ $$Ω=\frac{τ}{L}$$ $$Ω=\frac{mgr}{Iω}$$

Για $m=2\,\mathrm{kg}$, $g=10\,\mathrm{m/s}^2$, $r=0.1\,\mathrm{m}$, $I=0.25\,\mathrm{kg}\cdot \mathrm{m}^2$, $ω=20\,\mathrm{rad/s}$ προκύπτει $Ω=0.4\,\mathrm{rad/s}$

Παρατήρηση.
Η παραπάνω γωνιακή ταχύτητα ονομάζεται γωνιακή ταχύτητα μετάπτωσης. Το φαινόμενο βέβαια είναι αρκετά περίπλοκο και τα παραπάνω είναι προσεγγιστικά στην περίπτωση που η ιδιοστροφορμή  είναι περίπου ίση με την ολική στροφορμή όταν δηλαδή η γωνιακή ταχύτητα μετάπτωσης είναι αρκετά μικρή. Την κίνηση του σώματος μπορείτε να την δείτε μεταβάλλοντας τις παραμέτρους.

Σχόλια
Προσθήκη νέου Αναζήτηση
+/-
Γράψτε σχόλιο
Όνομα:
Email:
 
Τίτλος:
 
seilias   |94.68.125.xxx |16-Aug-2019 14:48:24
Thank you Marco.

Isn't language a problem?
marco  - fisica html5   |191.99.99.xxx |16-Aug-2019 03:56:56
Excelente trabajo y gracias por compartir para la enseñanza de la Fisica

3.26 Copyright (C) 2008 Compojoom.com / Copyright (C) 2007 Alain Georgette / Copyright (C) 2006 Frantisek Hliva. All rights reserved."

Τελευταία ανανέωση ( 14.09.19 )
 
< Προηγ.   Επόμ. >

Φυσική

Μηχανική

Ηλεκτρομαγνητισμός

 
Joomla Templates by Joomlashack